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3、稳定电流场中岩石和矿石的激发极化特性

在激电法理论和实践中，为使问题简化，将岩、矿石的激发极化分为理想的两大类。第一类是我们前面提到过的“面极化”，如致密的金属矿或石墨属此类，其特点是激发极化都发生在极化体与围岩溶液的界面上；第二类是“体极化”，如浸染状金属矿和矿化(包括石墨化)、岩石及离子导电岩石的激发极化属此类。其特点是极化单元(微小的金属矿物或岩石颗粒)分布于整个极化体中。应该指出，“面极化”和“体极化”之差别只具有相对意义。因为微观地看，所有激发极化都是面极化的。即使宏观地看，地下实际存在的极化体也不会是理想化的面极化体或体极化体，只不过可能更接近某一种典型极化模式罢了。

3.1.2.1 面极化

实验资料表明，在电法勘探通常采用的小电流密度j₀＜1 μA/cm²条件下，归一化过电位ΔΦ/j₀不随电流密度大小变化，即过电位与电流呈线性关系。对于一定的充、放电时间(T，t)，过电位ΔΦ与垂直面极化体表面的电流密度法向分量j_n有如下正比关系

ΔΦ=-k·j_n (3.1.1)

这里负号表示电位增高的方向与电流方向相反。系数k为单位电流密度激发下形成的过电位值，是表征面极化特性的参数，称为面极化系数。从电学观点看，k可理解为激电效应在电子导体-溶液界面上形成的面阻抗，单位为Ω·m²。k与充、放电时间及电子导体和周围溶液的性质有关。在不同条件下获得的各种电子导电矿物的实测数据表明，当长时间充电(T≥60 s)和短延时(t≤1 s)观测时，k的数量为(n×10^-1～n×10)Ω·m²。

表3.1.1列出了在同样溶液和充、放电时间条件下，对不同金属矿物测得的k值，它表明这些金属矿物的激发极化性质，其由强变弱的顺序是石墨、黄铜矿、磁铁矿、黄铁矿、方铅矿和磁黄铁矿。

表3.1.1 几种电子导电矿物在0.1～0.05mol/LNa₂SO₄溶液中的面极化系数k值(pH＝7，j₀＝0.1μA/cm²，充电后0.5s观测)

表3.1.2 当改变溶液浓度时，铜的面极化效应与溶液电阻率ρ₁的关系

表3.1.2列出了当溶液浓度由小变大(电阻率ρ₁相应变小)时，铜面极化系数的变化情况。在很多情况下，电解液浓度的增加，电阻率减小，会造成k值的减小。但如果取k与溶液电阻率ρ₁的比值作为面极化系数，则有

电法勘探

则λ基本上不随溶液浓度变化，比 k 稳定，也称 λ 为面极化系数，单位为 m。可以将式(3.1.2)改写与式(3.1.1)相似的形式

ΔΦ=-λE_n (3.1.3)

3.1.2.2 体极化

体极化是分布于整个极化体中的许多微小极化单元之极化效应的总和。为了考察体极化介质的激电效应，可以利用图3.1.6 a所示的测量装置。将待测的体极化标本置于盛有水溶液的长方形小盆中，标本与盆底和盆边之间用石蜡或橡皮泥绝缘，使标本两侧之水溶液被分隔开。在小盆两端各放一块小铜板A和B作供电电极，通过它们向盆内供入稳定电流。在标本两侧水溶液中紧靠标本处，放置不极化电极M和N，用毫伏计观测其间的电位差。

图3.1.6 测量体极化标本激电性质装置(a)和一块黄铁矿化岩石标本的测量结果(b)

a—实测ΔU(T)充电曲线；b—换算的ΔU₂(T)充电曲线；c—实测ΔU₂(T)放电曲线

图3.1.6 b是用这种装置对一块黄铁矿化岩石标本测得的电位差随时间变化的曲线。电位差随时间的变化，是由于激发极化产生的电位差ΔU₂(T)(简称二次电位差)在供电后从零开始逐渐变大(充电过程)及断电后二次电位差ΔU₂(t)逐渐衰减到零(放电过程)的结果。在无激电效应时，电流流过标本由于欧姆电压降形成的电位差，称为一次电位差ΔU₁，它在稳定电流条件下不随时间而变。在标本被激发极化后，供电时间为T时观测到的电位差实为ΔU(T)，称为总场电位差

ΔU(T)=ΔU₁+ΔU₂(T) (3.1.4)

对星散浸染状矿石或矿化、石墨化岩石标本的实验观测结果表明，在相当大范围内改变供电电流I(测量电极处电流密度高达100 μA/cm²)时，在观测误差范围内(＜10%)ΔU₂(T)与I成正比，且 ΔU₂(T)与供电方向无关。，在地面电法通常采用的电流密度范围内，体极化效应实际上是线性的。为此引入一个称为极化率η(T，t)的新参数，来表征体极化介质的激电性质，η值计算公式为

电法勘探

式中ΔU₂(T，t)是供电时间为T和断电后t时刻测得的二次电位差。

极化率是用百分数表示的无量纲参数。由于ΔU₂(T，t)和ΔU(T)均与供电电流I成正比(线性关系)，故极化率是与电流无关的常数。但极化率与供电时间T和测量延迟时间t有关，，当提到极化率时，必须指出其对应的供电和测量时间T和t。极限极化率是指长时间供电(T→∞)和无延时(t→0)得到的极化率，即

电法勘探

表3.1.3列出了一些常见岩、矿石的极化率。大量实测资料表明，地下体极化岩、矿石的极化率主要决定于其中所含电子导电矿物的体积百分含量ξ_V及其结构。一般说来，含量ξ_V越大，导电矿物颗粒越细小，矿化岩、矿石越致密，极化率就越大。完全不含电子导电矿物的岩石，其极化率通常很小，一般不超过1%～2%，少数可达3%～4%。激电效应随岩、矿石中电子导电矿物含量增高而增强的特性，是激电法成功应用于金属矿普查找矿的物理-化学基础。

表3.1.3 常见岩、矿石的极化率

1—明显不含浸染状电子导体矿物的岩石；2—石墨化岩石；3—浸染状硫化物；5—块状硫化物。

图表中梯形下底边基线端点为极化率的极大值和极小值；梯形上顶基脚位置是不同作者得到的极化率的平均值

3.1.2.3 描述岩、 矿石时间域激发极化特性的参数

如果是在野外大地上采用某种装置进行测量，不论是面极化还是体极化，获得的二次场ΔU₂是地下一定范围内矿石与围岩的总体激电效应，以视极化率η_s(意义同视电阻率)来表示

电法勘探

同样，测量η_s也与充电时间T和延时t有关。理论上充电时间应很长(例如2 min以上)，二次场才会达到饱和。但在以发现目标为宗旨的野外勘查中，这样做未免费时费事，经济上不合算。在同一测区，可采用统一的充电时间和延时。不同的商用仪器有不同的设置，实际工作中可根据实际情况选定。

为了提高测量二次场电位差的精度和速度，许多激电法测量仪器不是测量断电后某一瞬时t的二次场，而是测量t₁—t₂之间二次场电位差的积分值，即

ΔU₂(t)dt，这一测量结果可表示为以下形式

电法勘探

式中m_s称为视充电率，它的实质仍与η_s相同，但因分子是对时间的积分，乘了个时间，其量纲为“s”，因t₁、t₂均为ms级，故实用单位为ms。西方学者习惯用充电率m来表征体极化岩、矿石的激电性质。

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